Голография, и все что с ней связано.

Теоретически, если на такой фильтр посветить лампочкой накаливания, то на выхода (под определенным углом), получим копию излучения использованного при записи.
Например, можно попробовать получить интерференцию от двух некогерентных источников излучения.

P.S. Лампочка накаливания - это такое. Источник не принципиален.

 

Принципиально неверно! свет лампы накаливания имеет длину когерентности 3 -5 микрон. и ваш фильтр просто не будет работать. Голограмма Денисюка обладает свойством подобным, но там освещение той же ртутной лампой, что и при записи у нее длина когерентности сравнима с толщиной записывающего слоя.

 

Что то я упустил нить рассуждений. Уважаемый esisl а голограммы у вас сейчас получаются без проблем? А то я опубликованных результатов не увидел. ИМХО задачу надо решать как последовательно, сначала голограммы простейшим методом из набора Побединского, потом фазовый фильтр. Нахрена он нужен конечно, но как то так. Или я ошибаюсь?

 

Это какая то фантастика!
Посмотрите свою голограмму записанную с матовой пластинкой, на свету или лампы накаливания на отражение под разными углами, если есть картина случайно расположенных точек окрашенных то голограмма записалась. Если есть что-то, сделайте фото, покажите что получилось.

 

К вопросу о размере лырки в пространственном фильтре.
The reason you use a pinhole is because at the focus of the objective lens you have an Airy pattern, due to diffraction caused by the limited aperture of the lens. The Airy pattern is a central bright zone surrounded by rings of dark and light (below). If there are any deviations of the input beam away from a pure Gaussian profile, for example due to dust in the beam profile, these deviations are encoded in the higher order rings; effectively the Airy pattern is the FT of the input beam profile.

It can be shown (1) that the Airy pattern is given by the Bessel function of the first order:

F(u) = (πa²/4)[2J(1)(πua)/πua]

where u is the amplitude
a is the input beam diameter
J(1) is the Bessel function of the first order.

The radii of the dark rings of the Airy pattern is given by the zeroes of the Bessel function. If you want to cut out the higher order rings of the Airy pattern - where deviations from Gaussian are encoded - then you place an annulus whose inner radius is the radius of the central disc (the first zero of the Bessel function) - you spatially filter out the higher frequencies. This radius is given by:

r(Airy) = 1.22fλ/D

where f is the focal length of the objective
λ is the wavelength of the laser
D is the diameter of the objective.

Unfortuinately, if you actually calculate the desired radius, you won't find a commercial pinhole of the calulated size, so, a rule of thumb is the one you stated - 10x ->25 micron.

So, in answer to your question, if you place an annulus - a pinhole - that's larger than the first radius of the Airy pattern, you allow through the higher order rings of the Airy, and so you do not block devaitions from Gauusian.
(1) "Fourier Optics An Introduction" - E. G. Steward

AiryDisk.jpg (100.15 KiB) Viewed 680 times
Top

 

Это выражение справедливо для плоского распределения интенсивности, для гауссова пучка будет гауссов профиль а не функция Бесселя. Это легко проверить интегрированием exp(-x^2/w^2) * exp( ixp) в пределах +/- бесконечность